Campo prismático homogéneo indefinido Capítulo 2

 Los siguientes problemas van a estar dedicados uno a uno en diferente página para evitar demasiado texto y corresponde a los presentes después de la sección §9:

3. Indicar las componentes del ímpetu p y del momento cinético M que se conservan en un movimiento dentro de los siguientes campos:

c) Campo prismático homogéneo indefinido.

Consideremos un campo prismático triangular:

Su lagrangiano expresado en coordenadas rectangulares es:

L=12m(˙x2+˙y2+˙z2)U(r1,r2,...)

Considerando un prisma triangular, el potencial va a depender del ángulo ϕ, y en el eje z va a permanecer constante U(ϕ) además podemos obtener la transformación de coordenadas de coordenadas rectangulares a las coordenadas asociadas al prisma:

x=hsenϕy=ccosϕz=z

De acuerdo a las relaciones trigonométricas tenemos respecto al seno del ángulo phi que senϕ=ha, a partir de esta información es posible representar h en términos de ϕ; h=asenϕ, y tendremos nuestra transformación de coordenadas de la forma:

x=asen2ϕy=ccosϕz=z
Y sus derivadas respecto al tiempo:
˙x=2a˙ϕsenϕcosϕ˙y=c˙ϕsenϕ˙z=˙z
Reemplazamos en nuestro lagrangiano:
L=12m(4a2˙ϕ2sen2ϕcos2ϕ+c2˙ϕ2sen2ϕ+˙z2)U(ϕ)
Factorizando sen2ϕ:
L=12m[˙ϕ2sen2ϕ(4a2cos2ϕ+c2)+˙z2]U(ϕ)
El siguiente paso es calcular las ecuaciones de Euler-Lagrange para las coordenadas generalizadas ϕ y z:
ddt(L˙ϕ)Lϕ=0
ddt(˙ϕ(12m[˙ϕ2sen2ϕ(4a2cos2ϕ+c2)+˙z2]U(ϕ)))ϕ(12m[˙ϕ2sen2ϕ(4a2cos2ϕ+c2)+˙z2]U(ϕ))=0
ϕ:
ddt(m˙ϕsen2ϕ(4a2cos2ϕ+c2))m˙ϕ(a2sen4ϕ+c22sen2ϕ)U(ϕ)ϕ=0
En este caso así tengamos la derivada respecto al tiempo igualada a cero, la coordenada ϕ aún va a tener dependencia de sí misma, por aparecer explícitamente, luego pϕ no se conserva y obtenemos la siguiente ecuación diferencial:
ddt(m˙ϕsen2ϕ(4a2cos2ϕ+c2))=m˙ϕ(a2sen4ϕ+c22sen2ϕ)+U(ϕ)ϕ
z:
ddt(L˙z)Lz=0
ddt(˙z(12m[˙ϕ2sen2ϕ(4a2cos2ϕ+c2)+˙z2]U(ϕ)))z(12m[˙ϕ2sen2ϕ(4a2cos2ϕ+c2)+˙z2]U(ϕ))=0
ddt(m˙z)=0
Así en este caso pz=m˙z es una magnitud conservada, porque su derivada respecto al tiempo está igualada a cero.
Ahora procedemos a calcular las componentes del momento angular:
mr×v=m(y˙z˙yz)i+m(z˙x˙zx)j+m(x˙y˙xy)k
Mx:
Mx=m(y˙z˙yz)
Mx=m(ccosϕ˙z+c˙ϕsenϕz)
My:
My=m(z˙x˙zx)
My=m(z2a˙ϕsenϕcosϕ˙zasen2ϕ)
My=m[asenϕ(2z˙ϕcosϕ˙zsenϕ)]
Mz:
Mz=m(x˙y˙xy)
Mz=m(asen2ϕ(c˙ϕsenϕ)2a˙ϕsenϕcosϕ(ccosϕ))
Mz=ac˙ϕcos2ϕsenϕ
Hasta el momento las dos magnitudes conservadas que tenemos son pz y Mz, pero según la respuesta del libro, la única magnitud conservada es pz, así que en este caso voy a hacer una suposición donde la distancia z, es igual a la multiplicación de los lados a y c, luego en este caso Mz no se conservaría, pero me gustaría leer que solución pueden colocar al problema, comenta abajo en los comentarios, recuerda que para escribir una ecuación, escribes el código latex entre [ y ].

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