Campo de una hélice cilíndrica homogénea indefinida Capítulo 2
Los siguientes problemas van a estar dedicados uno a uno en diferente página para evitar demasiado texto y corresponde a los presentes después de la sección §9:
3. Indicar las componentes del ímpetu p y del momento cinético M que se conservan en un movimiento dentro de los siguientes campos:
g) Campo de un toro circular homogéneo.
Su lagrangiano expresado en coordenadas rectangulares es:
L=12m(˙x2+˙y2+˙z2)−U(r1,r2,...)
La transformación de coordenadas rectangulares a las coordenadas de la hélice es:
x=rcos(ωt)y=ϵrsen(ωt)z=ht
Dónde ω es el ángulo girado por unidad de tiempo, t es el tiempo y h es el avance en el sentido z por unidad de tiempo, ϵ=±1 según el sentido sea levógiro +1 (movimiento en contra de las manecillas del reloj) o dextrogiro −1 (movimiento a favor de las manecillas del reloj)
Ahora de la transformación de z despejamos t y reemplazamos en las transformaciones de x e y:
t=zh
x=rcos(ωzh)y=ϵrsen(ωzh)
Cómo ω y h son valores constantes los podemos renombrar con α (α=ωh), tomando el giro levógiro y facilitando los cálculos con la anterior transformación nos queda:
x=rcos(αz)y=rsen(αz)
Calculamos sus derivadas respecto al tiempo:
˙x=˙rcos(αz)−αr˙zsen(αz)˙y=˙rsen(αz)+αr˙zcos(αz)
Reemplazamos en nuestro lagrangiano:
L=12m[(˙rcos(αz)−αr˙zsen(αz))2+(˙rsen(αz)+αr˙zcos(αz))2]
Desarrollando los cuadrados, eliminamos algunos términos semejantes y aplicamos la identidad trigonométrica fundamental (sen2(αz)+cos2(αz)=1) obteniendo:
L=12m(˙r2+α2r2˙z2)−U(r)
Ahora calculamos las ecuaciones de Euler-Lagrange para cada una de las coordenadas generalizadas (aquellas por donde se efectúa el movimiento) r y z:
r:
ddt(∂L∂˙r)−∂L∂r=0
ddt(∂∂˙r(12m(˙r2+α2r2˙z2)−U(r)))−∂∂r(12m(˙r2+α2r2˙z2)−U(r))=0
ddt(m˙r)−mα2r˙z2+∂U(r)∂r=0
De acuerdo a la expresión anterior, pr no se conserva, pero nos da la ecuación diferencial radial:
ddt(m˙r)=mα2r˙z2−∂U(r)∂r
z:
ddt(∂L∂˙z)−∂L∂z=0
ddt(∂∂˙z(12m(˙r2+α2r2˙z2)−U(r)))−∂∂z(12m(˙r2+α2r2˙z2)−U(r))=0
ddt(mα2r2˙z)=0
Luego pz es una cantidad conservada.
Es momento de calcular las componentes del momento angular:
mr×v=m(y˙z−˙yz)i+m(z˙x−˙zx)j+m(x˙y−˙xy)k
Cómo ya no tenemos un valor claro para la transformación de la coordenada z, la única componente que podemos hallar es Mz:
Mz=m(x˙y−˙xy)
Reemplazamos de acuerdo a nuestras expresiones encontradas arriba:
Mz=m(rcos(αz)[˙rsen(αz)+αr˙zcos(αz)]−[˙rcos(αz)−αr˙zsen(αz)]rsen(αz))
Eliminando algunos términos semejantes y aplicando nuevamente la identidad trigonométrica fundamental encontramos:
Mz=mαr2˙z
Luego está componente también se conserva y corresponde al valor del momento lineal pz, salvo una constante multiplicativa adicional α entonces colocamos pz en términos de Mz:
mα2r2˙z=pz
mαr2˙z=pzα
Recordamos que α=ωh y los valores de ω están entre los valores 0<ω≤2π
Así tendremos el siguiente resultado:
Mz=mαr2˙z=pzα=hpzω=hpz2π
Mz=hpz2π
Luego la suma de ambas cantidades conservadas también es una cantidad conservada:
Mz+hpz2π=cte
Llegamos así a la respuesta del libro.
Ahora si finalizamos el tercer punto un poco largo; pero donde vimos y aprendimos muchos temas interesantes.
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