Campo cilíndrico homogéneo indefinido Capítulo 2

Los siguientes problemas van a estar dedicados uno a uno en diferente página para evitar demasiado texto y corresponde a los presentes después de la sección §9:

3. Indicar las componentes del ímpetu p y del momento cinético M que se conservan en un movimiento dentro de los siguientes campos:

b) Campo cilíndrico homogéneo indefinido.

Su lagrangiano expresado en coordenadas rectangulares es:
L=12m(˙x2+˙y2+˙z2)U(r1,r2,...)
Debido a que el campo es cilíndrico, luego existe aceleración respecto a r y ϕ, por lo tanto existe energía potencial respecto a dichas coordenadas U(r,ϕ); además tenemos la transformación de coordenadas rectangulares a cilíndricas con sus respectivas derivadas respecto al tiempo:
x=rcosϕy=rsenϕz=z
˙x=˙rcosϕr˙ϕsenϕ˙y=˙rsenϕ+r˙ϕcosϕ˙z=˙z
Reemplazando en nuestro lagrangiano:
L=12m[(˙rcosϕr˙ϕsenϕ)2+(˙rsenϕ+r˙ϕcosϕ)2+˙z2]U(r,ϕ)
Luego eliminando algunos términos y utilizando la identidad trigonométrica fundamental, encontramos el lagrangiano para la partícula m en coordenadas polares:
L=12m(˙r2+r2˙ϕ2+˙z2)U(r,ϕ)
Ahora calculamos las ecuaciones de Euler-Lagrange sobre las coordenadas generalizadas (aquellas por donde se efectúa el movimiento de la partícula) r, ϕ, z:
r:
ddt(L˙r)Lr=0
ddt(˙r(12m(˙r2+r2˙ϕ2+˙z2)U(r,ϕ)))r(12m(˙r2+r2˙ϕ2+˙z2)U(r,ϕ))=0
ddt(m˙r)mr˙ϕ2+U(r,ϕ)r=0
Cómo pr=m˙r (por definición) se conserve su derivada, debe estar igualada a cero, pero en nuestro caso tenemos:
ddt(m˙r)=mr˙ϕ2U(r,ϕ)r
por lo tanto pr no se conserva, de hecho está ecuación nos proporciona la ecuación diferencial del movimiento de la partícula por la coordenada radial.
ϕ:
ddt(L˙ϕ)Lϕ=0
ddt(˙ϕ(12m(˙r2+r2˙ϕ2+˙z2)U(r,ϕ)))ϕ(12m(˙r2+r2˙ϕ2+˙z2)U(r,ϕ))=0
ddt(mr2˙ϕ)+U(r,ϕ)ϕ=0
Para que pθ=mr2˙ϕ se conserve, su derivada respecto al tiempo debe estar igualada a cero, pero en nuestro caso tenemos:
ddt(mr2˙ϕ)=U(r,ϕ)ϕ
Luego pθ no se conserva, pero nos representa la ecuación diferencial del movimiento de la partícula por la coordenada ϕ.
z:
ddt(L˙z)Lz=0
ddt(˙z(12m(˙r2+r2˙ϕ2+˙z2)U(r,ϕ)))z(12m(˙r2+r2˙ϕ2+˙z2)U(r,ϕ))=0
ddt(m˙z)=0
Así en este caso pz=m˙z es una magnitud conservada, porque su derivada respecto al tiempo está igualada a cero.
Por fortuna las componentes del momento angular ya fueron calculadas en un ejercicio anterior:
Mx(rcosϕ)=m(r˙z˙rz)senϕmzr˙ϕcosϕ
My(rsenϕ)=m(z˙r˙zr)cosϕmzr˙ϕsenϕ
Mzz=mr2˙ϕ
Pero debido a la dependencia de las componentes Mx y My con r y ϕ de acuerdo a las transformaciones de coordenadas de rectangulares a cilíndricas, luego estás componentes no se conservan, y la única que se conserva es Mz por la ausencia de la coordenada z dentro de la componente del momento angular; en sentido físico esto quiere decir que el movimiento de la partícula va a permanecer inalterado sin importar las rotaciones que se lleven a cabo por el eje z.
Por lo tanto encontramos las componentes que se conservan del ímpetu y del momento angular pz y Mz.

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