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Mostrando entradas de junio, 2021

Campo debido a dos puntos Capítulo 2

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 Los siguientes problemas van a estar dedicados uno a uno en diferente página para evitar demasiado texto y corresponde a los presentes después de la sección §9: 3. Indicar las componentes del ímpetu p y del momento cinético M que se conservan en un movimiento dentro de los siguientes campos: d) Campo debido a dos puntos. La forma mas fácil de representar un campo debido a dos puntos es mediante coordenadas esféricas, teniendo en cuenta que pueden variar los ángulos y el radio (esto debido a que no se especifica que clase de campo puede existir entre los dos puntos), resulta bastante práctico para este caso: Su lagrangiano expresado en coordenadas rectangulares es: L=12m(˙x2+˙y2+˙z2)U(r1,r2,...) Utilizando la transformación de coordenadas rectangulares a coordenadas esféricas: x=rsenθcosϕy=rsenθsenϕz=rcosθ Y sus derivadas respecto al tiempo: \[\dot{x}=\dot{r}sen\...

Campo prismático homogéneo indefinido Capítulo 2

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 Los siguientes problemas van a estar dedicados uno a uno en diferente página para evitar demasiado texto y corresponde a los presentes después de la sección §9: 3. Indicar las componentes del ímpetu p y del momento cinético M que se conservan en un movimiento dentro de los siguientes campos: c) Campo prismático homogéneo indefinido. Consideremos un campo prismático triangular: Su lagrangiano expresado en coordenadas rectangulares es: L=12m(˙x2+˙y2+˙z2)U(r1,r2,...) Considerando un prisma triangular, el potencial va a depender del ángulo ϕ, y en el eje z va a permanecer constante U(ϕ) además podemos obtener la transformación de coordenadas de coordenadas rectangulares a las coordenadas asociadas al prisma: x=hsenϕy=ccosϕz=z De acuerdo a las relaciones trigonométricas tenemos respecto al seno del ángulo phi que senϕ=ha, a partir de esta información es p...

Campo cilíndrico homogéneo indefinido Capítulo 2

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Los siguientes problemas van a estar dedicados uno a uno en diferente página para evitar demasiado texto y corresponde a los presentes después de la sección §9: 3. Indicar las componentes del ímpetu p y del momento cinético M que se conservan en un movimiento dentro de los siguientes campos: b) Campo cilíndrico homogéneo indefinido. Su lagrangiano expresado en coordenadas rectangulares es: L=12m(˙x2+˙y2+˙z2)U(r1,r2,...) Debido a que el campo es cilíndrico, luego existe aceleración respecto a r y ϕ, por lo tanto existe energía potencial respecto a dichas coordenadas U(r,ϕ); además tenemos la transformación de coordenadas rectangulares a cilíndricas con sus respectivas derivadas respecto al tiempo: x=rcosϕy=rsenϕz=z ˙x=˙rcosϕr˙ϕsenϕ˙y=˙rsenϕ+r˙ϕcosϕ˙z=˙z Reemplazando en nuestro lagrangiano: \[L=\f...

Campo plano homogéneo e indefinido Capítulo 2

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Los siguientes problemas van a estar dedicados uno a uno en diferente página para evitar demasiado texto y corresponde a los presentes después de la sección §9: 3. Indicar las componentes del ímpetu p y del momento cinético M que se conservan en un movimiento dentro de los siguientes campos: a)Campo plano homogéneo e indefinido Cómo es un campo plano, luego su lagrangiano corresponde a: L=12m(˙x2+˙y2)U(r1,r2,...) Luego como no hay interacción de otro cuerpo en el campo plano homogéneo e indefinido es posible considerarla como constante, ahora aplicamos las ecuaciones de Euler-Lagrange para cada coordenada generalizada (x e y): x: ddt(L˙x)Lx=0 \[\frac{d}{dt}\left(\frac{\partial }{\partial  \dot{x}}\left(\frac{1}{2}m(\dot{x}^2+\dot{y}^2)-U \right ) \right )-\frac{\partial }{\partial x}\left(\frac{1}{2}m(\dot{x}^2+\dot{y}^2...

Valor del módulo del momento angular para una partícula en coordenadas esféricas Capítulo 2

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 El siguiente problema corresponde a los presentes después de la sección §9: 2. Hallar las expresiones de las componentes cartesianas y el valor del módulo del momento angular de una partícula cuyas coordenadas esféricas son r, θ, ϕ. Las coordenadas de transformación para una partícula de coordenadas esféricas en términos de coordenadas rectangulares es: x=rsenθcosϕy=rsenθsenϕz=rcosθ Y sus derivadas respecto al tiempo: ˙x=˙rsenθcosϕ+r˙θcosθcosϕr˙ϕsenθsenϕ˙y=˙rsenθsenϕ+r˙θcosθsenϕ+r˙ϕsenθcosϕ ˙z=˙rcosθr˙θsenθ Las componentes del momento angular las calculamos así: \[\mathbf{r}\times\mathbf{p}=m\mathbf{r}\times\mathbf{v}=\begin{vmatrix}i & j & k\\ x & y & z\\ \dot{x} & \dot{y} & \dot{z}\end{vmatrix}=\begin{vmatrix}y & z\\ \dot{y} & \dot{z...

Permutación circular demostración sección §9.

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  Comenzamos nuestras notas para poder entender un poco mejor el libro de Mecánica de Landau, en esta ocasión nos trasladamos a la demostración del momento angular en la sección §9 Enseguida escribiré de forma muy ligera la demostración que se lleva a cabo en color negro, de acuerdo al libro, con unas breves frases que resumen el proceso, y cuándo lleguemos a la permutación circular, les mostrare cómo es posible realizar dicho proceso con una pequeña demostración: La magnitud de |δr| de acuerdo a la imagen es: |δr|=rsenθδϕ Esto se puede expresar cómo un producto vectorial: \delta \mathbf{r}=\delta\boldsymbol{\phi}\times \mathbf{r} Y su derivada respecto al tiempo: \delta \mathbf{v}=\delta\boldsymbol{\phi}\times \mathbf{v} Llevando las anteriores expresiones a la condición que el lagrangiano no varía por la rotación: \[\delta L=\sum_a\left(\frac{\partial L}{\partial \mathbf{r}_a}\cdot \delta \mathbf{r}_a + \frac{\partial L}{\p...

Valor del módulo del momento angular para una partícula en coordenadas cilíndricas Capítulo 2

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El siguiente problema corresponde a los presentes después de la sección \S 9: 1. Hallar las expresiones de las componentes cartesianas y el valor del módulo del momento angular de una partícula cuyas coordenadas cilíndricas son r, \phi, z. Las coordenadas de transformación para una partícula de coordenadas cilíndricas en términos de coordenadas rectangulares es: x=rcos\phi \qquad y=rsen\phi \qquad z=z Y sus derivadas respecto al tiempo son: \dot{x}=\dot{r}cos\phi-r\dot{\phi}sen\phi \qquad \dot{y}=\dot{r}sen\phi+r\dot{\phi}cos\phi \qquad \dot{z}=\dot{z} Las componentes del momento angular se pueden calcular cómo: \mathbf{r}\times\mathbf{p}=m\mathbf{r}\times\mathbf{v}=\begin{vmatrix}i & j & k\\ x & y & z\\ \dot{x} & \dot{y} & \dot{z}\end{vmatrix}=\begin{vmatrix}y & z\\ \dot{y} & \dot{z}\end{vmatrix}i+\begin{vmatrix}z & x\\ \dot{z} & \dot{x}\end{vmatrix}j+\begin{vmatrix}x & y\\ \dot{x} & \dot{y}\end{vmatrix}k \[m\mathbf{r...

Transformación de la acción S de un sistema inercial a otro. Capítulo 2.

 Problema seguido de la sección  \S 8: Encontrar la ley de transformación de la acción S cuando se pasa de un sistema inercial a otro. En este caso el problema no necesita un esquema como representación, sólo necesita manipulación de la acción como sigue: La acción la definimos cómo: S=\int_{t_1}^{t_2}Ldt Primero encontramos la ley de transformación para el lagrangiano (de cualquier cantidad de partículas): L=T-U L=\frac{1}{2}\sum_a m_av_a^2-U De acuerdo a la relatividad de Galileo v_a=v'_a+v, así: L=\frac{1}{2}\sum_a m_a(v'_a+v)^2-U Desarrollando el cuadrado tenemos: L=\frac{1}{2}\sum_a m_av_{a}^{'2}+v\cdot \sum_a m_av_{a}^{'}+\frac{1}{2}\sum_a m_av^2-U L=\frac{1}{2}\sum_a m_av_{a}^{'2}-U+v\cdot \sum_a m_av_{a}^{'}+\frac{1}{2}\sum_a m_av^2 Y esto lo podemos representar cómo: L=L'+v\cdot P'+\frac{1}{2}\mu v^2 Integramos está expresión respecto al tiempo y obtenemos la ley de transformación para la acción: \[\int_{t_1}^{t...

Cambio de la dirección del movimiento de la partícula Capítulo 2

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Problema seguido de la sección  \S 7: Una partícula de masa m animada de una velocidad v, abandona un semiespacio en el cuál su energía potencial es constante e igual a U_1, y entra en otro en el cuál su energía potencial es una constante distinta U_2. Determinar el cambio de dirección dl movimiento de la partícula. Normalmente para resolver un problema debemos tener un esquema, y si este no existe, entonces hacer uno que me permita poder resolver el problema con mayor facilidad, así que el problema lo podemos representar como sigue: Luego esta representación nos va a permitir decir que la partícula con masa m y velocidad v_i, va a pasar de un semiespacio con energía potencial U_1 a otro semiespacio con energía potencial U_2, y como nos interesa obtener el cambio de dirección de U_1 a U_2, luego sólo tenemos en cuenta las componentes verticales de cada una de las velocidades: Así por conservación de la energía tenemos: \Delta E=0 \[\frac{1}{2}mv_1^2+U_1=\f...

Lagrangiano masas que rotan alrededor del eje z Capitulo 1

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 Finalizando el primer capitulo nos encontramos con el siguiente problema: Hallar el lagrangiano: 4. En el sistema representado en la figura, el punto m_2 se mueve sobre el eje vertical, y todo el sistema gira con velocidad angular constante \Omega alrededor de este eje. Primero debemos localizar el marco de referencia, que va a estar ubicado en la parte superior, trazamos un plano y las direcciones positivas en coordenadas rectangulares: En este punto ya podemos conocer cuáles son las coordenadas generalizadas en nuestro sistema, son aquellas por donde transcurre el movimiento; estas son \theta y \Omega, ahora expresamos la longitud de cada una de las varillas en función de las componentes rectangulares, y esto sólo es posible mediante triángulos, tomando como referencia el ángulo \theta: Ahora es posible expresar en términos de las coordenadas rectangulares, cada una de las componentes para las masas m_1 y m_2 del sistema: Para la masa más sencilla de encontrar las ...